科东磁铁科技在线咨询,大埔磁力棒,圆形磁力棒

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由式（3）看出，当j，λ，a1为定值时，螺线管轴线中点的磁场 度主要与F（α，β）有关，即与螺线管的几何尺寸有关。 作者曾对自己设计的，由16盘小线圈组成的螺线管在不同 度时轴线中点的磁场强度H0进行了测定，结果如图2所示。 螺线管的参数为：a1=4.3cm，α =3，j=828A/cm 2 ，λ = 576，每盘小线圈的厚度为2.1cm。 73 由图2看出，螺线管轴线中点的磁场强度H0随其长度（β）增 加而增加。在螺线管较短时（β <2），H0增加较快；螺线管较长 时（β>2），H0增加很慢，后趋于饱和，其值接近0.4πIn（In是 螺线管单位长度安匝数）。这说明螺线管较短时漏磁较多，随着 螺线管的增长，漏磁逐步减少，终趋于零。 （5）长链分子分散剂吸附在矿物表面，具有吸附层的矿粒之 间产生相互排斥作用，即空间（位阻）效应，阻碍了微粒间的相互 聚集，导致微粒的有效分散； Bagchivold理论指出，当分子长度为 L的高分子吸附于粒子 上以后，球形粒子之间的空间排斥势能为 其中Z为一个高分子在粒子表面所占的面积。 当矿物粒子表面吸附分子层后，其粒子间的总势能 本文详细地介绍了有限元法及预估反算法计算铠装螺线管内 点场强，进而确定漏磁系数 σ。实测结果表明，理论计算值与 测值吻合。 在铠装螺线管磁系设计研究时，以往对漏磁系数 σ 的确定， 计者常凭借经验来选择。然而，σ 是磁系设计中很关键的一个 数，σ过小，磁系达不到所要求的场强；σ过大，则会导致制造 本和生产时能耗的急剧增大。由此可见，采用更为合理可靠的 法来确定漏磁系数σ，将设计者从仅仅依赖于经验的困境中解 出来，是磁系设计研究的重要课题。 研究表明，可采用有限元法及预估反算法，精-确地计算螺线 内腔中点场强及其他各点场强，并由此可确定该磁系的漏磁系 σ，进而进行磁势的设计计算。